流量計(jì)選型有關(guān)的流體參數(shù)之一：流體的密度:是流體的重要參數(shù)之一，它表示單位體積內(nèi)流體的質(zhì)量。在一般工業(yè)生產(chǎn)中，流體通?？梢暈榫鶆蛄黧w，流體的密度可由其質(zhì)量和體積之商求出：各種流體的密度都隨溫度、壓力改變而變化．在低壓及常溫下，壓力變化對(duì)液體密度的影響很小，所以工程計(jì)算上往往可將液體視為不可壓縮流體，即可不考慮壓力變化的影響．但這只是一種近似計(jì)算。而氣體，溫度、壓力變化對(duì)其密度的影響較大，所以表示氣體密度時(shí)，必須嚴(yán)格說(shuō)明其所處的壓力、溫度狀況．工業(yè)測(cè)量中，有時(shí)還用“比容”這一參數(shù)。比容數(shù)是密度數(shù)的倒數(shù)，單位為m3／kg。
流量計(jì)選型有關(guān)的流體參數(shù)之二：流體的粘度:是表示流體內(nèi)摩擦力的一個(gè)參數(shù)。各種流體的粘度不同，表示流動(dòng)時(shí)的阻力各異。粘度也是溫度、壓力的函數(shù)．一般說(shuō)來(lái)，溫度上升，液體的粘度就下降，氣體的粘度則上升．在工程計(jì)算上液體的粘度，只需考慮溫度對(duì)它的影響，僅在壓力很高的情況下才需考慮壓力的影響。水蒸氣及氣體的粘度與壓力、溫度的關(guān)系十分密切．表征流體的粘度，通常采用動(dòng)力粘度( )和運(yùn)動(dòng)粘度(v)，有時(shí)也采用恩氏粘度(°E)．流體動(dòng)力粘度的意義是，當(dāng)該流體的速度梯度等于l時(shí)，接觸液層間單位面積上的內(nèi)摩擦力．流體的動(dòng)力粘度也可理解為兩個(gè)相距1m、面積各為1m2的流體層以相對(duì)速度1m／s移動(dòng)時(shí)相互間的作用力，動(dòng)力粘度的單位Pa·s是單位制(SI)的導(dǎo)出單位，是我國(guó)法定單位．它與過(guò)去習(xí)慣使用的其他單位的換算關(guān)系見(jiàn)表l—4．表中的單位達(dá)因·秒／厘米2(dyn·s／cm2)是厘米—克—秒單位制(c．G．s單位制)的導(dǎo)出單位，習(xí)慣上稱泊(P)。取其百分之一為單位，稱厘泊(cP)，或百萬(wàn)分之一為單位，稱微泊( P)。在試驗(yàn)室對(duì)粘度進(jìn)行測(cè)定常采用恩格勒粘度計(jì)，這里還需提及恩氏粘度(E)的概念。流體的恩氏粘度又稱條件粘度，它是基于流體的粘性越大，流動(dòng)時(shí)表現(xiàn)的阻力也越大的原理,按下列方式測(cè)定的：取一定容積的被測(cè)流體(例如200mL)，在一定的溫度(t℃)下，測(cè)定其從恩格勒粘度計(jì)流出的時(shí)間( t)，以s為單位，然后與同體積的蒸餾水在20℃時(shí)流出恩格勒粘度計(jì)的時(shí)間（ ）對(duì)比，其比值稱該流體在t℃時(shí)的恩氏粘度．
流量計(jì)選型有關(guān)的流體參數(shù)之三：牛頓流體及非牛頓流體:在節(jié)流裝置的設(shè)計(jì)標(biāo)準(zhǔn)、規(guī)程以及一些流量測(cè)量方法的“適用范圍”欄目中，常常提出所測(cè)流體于“牛頓流體”。什么是牛頓流體和非牛頓流體呢? 在前述流體的粘度一節(jié)中，給出了流體動(dòng)力粘度的定義式(1—3)，由該式可以導(dǎo)出在流體內(nèi)部有速度梯度(剪切進(jìn)度) 時(shí)，作用在與該速度梯度方向垂直的單位面積上的內(nèi)摩擦力(或稱剪切應(yīng)力、粘滯力) 與 之間的關(guān)系式是：式(1—8)稱牛頓粘性定律。當(dāng)式中比例系數(shù) (即動(dòng)力粘度)為常數(shù)時(shí)，內(nèi)摩擦力 與速度梯度間呈線性關(guān)系。這一規(guī)律的流體即稱牛頓流體．不同種類的牛頓流體的比例常數(shù)值各不相同。當(dāng) 值不是常數(shù)或 與間的關(guān)系不符式(1—8)所示規(guī)律，即不符牛頓粘性定律時(shí)，該流體即稱非牛頓流體。一般高粘滯性流體和高分子溶液都呈現(xiàn)非牛頓流體的性質(zhì)。典型的非牛頓流體以可塑性流體、膨脹性流體和賓厄姆(BINGham)流體為代表．其與 的關(guān)系可用下列兩個(gè)簡(jiǎn)單的典型式表示：為直觀起見(jiàn)，常以 作縱坐標(biāo)，以 為橫坐標(biāo)，繪出 與的關(guān)系曲線，稱流動(dòng)曲線。對(duì)牛頓流體，流動(dòng)曲線為通過(guò)原點(diǎn)的直線；對(duì)非牛頓流體，流動(dòng)曲線有各種不同的形狀。例如可塑性流體的流動(dòng)曲線是下彎的曲線；膨脹性流體則是向上彎的曲線；賓厄姆流體為不通過(guò)原點(diǎn)的直線。
流量計(jì)選型有關(guān)的流體參數(shù)之四：絕熱指數(shù)及等熵指數(shù):測(cè)量氣(汽)體流量時(shí)，需要了解流體流經(jīng)流量測(cè)量元件(例如節(jié)流元件)時(shí)的狀態(tài)變化，為此需要知道被測(cè)氣(汽)體的絕熱指數(shù)和等熵指數(shù)。流動(dòng)工質(zhì)在狀態(tài)變化(由一種狀態(tài)轉(zhuǎn)變到另一種狀態(tài))過(guò)程中若不與外界發(fā)生熱交換，則該過(guò)程稱為絕熱過(guò)程。若絕熱過(guò)程沒(méi)有(或不考慮)摩擦生熱，即為可逆絕熱過(guò)程．根據(jù)熵的定義，在可逆絕熱過(guò)程中熵(S)值不變(S＝常數(shù))，故可逆的絕熱過(guò)程又稱為等熵過(guò)程。例如，流體流經(jīng)節(jié)流元件時(shí)，因?yàn)楣?jié)流元件很短，其與外界的熱交換及摩擦生熱均可忽略，所以該過(guò)程可近似認(rèn)為是等熵的．在此過(guò)程中，流體的壓力P與比容V的X次方的乘積為常數(shù)，即PVX＝常數(shù)，X稱為等熵指數(shù)。當(dāng)被測(cè)氣(汽)體服從理想氣體定律時(shí)，等熵指數(shù)等于比熱比，即定壓比熱Cp與定容比熱Cv之比值Cp／Cv。在絕熱過(guò)程中，比熱比又叫絕熱指數(shù)。實(shí)際氣(汽)體的等熵指數(shù)與介質(zhì)的種類以及所處的壓力、溫度有關(guān)，可從有關(guān)手冊(cè)的圖表上查?。畮追N常用氣體在常溫常壓下的X值見(jiàn)表l—8。至今還有許多氣體或蒸汽的等熵指數(shù)尚沒(méi)有數(shù)據(jù)發(fā)表，在此情況下可暫時(shí)用比熱比代替?；旌蠚怏w的等熵指數(shù)不服從疊加規(guī)律，但其定壓比熱和定容比熱服從疊加規(guī)律，可按疊加法則求得，然后再求出混合氣體的比熱比．
流量計(jì)選型有關(guān)的流體參數(shù)之五：可壓縮流體的壓縮系數(shù):任何流體都可壓縮，這是流體的基本屬性。但在工程上液體一般可忽略其體積的微小變化，視為不可壓縮①。對(duì)于氣體，通常作為可壓縮流體來(lái)處理。在流量測(cè)量中，氣體流經(jīng)測(cè)量元件的時(shí)間很短，來(lái)不及與外界進(jìn)行熱交換，且可不考慮摩擦生熱，所以這時(shí)發(fā)生的氣體狀態(tài)變化過(guò)程可近似地視為可逆絕熱過(guò)程或等熵過(guò)程。因此，可用絕熱過(guò)程狀態(tài)方程來(lái)計(jì)算不同狀態(tài)下的比容(V)或密度( )．壓縮系數(shù)K0的物理意義就很明確，即根據(jù)理想氣體狀態(tài)方程求得的氣體容積和實(shí)際氣體間在各種壓力、溫度下有不同程度的偏離。壓縮系數(shù)就是衡量這種偏差程度的尺度。不同的氣體，壓縮系數(shù)也不同。各種氣體的壓縮系數(shù)可由有關(guān)工程手冊(cè)所載曲線查取,壓力較高及測(cè)量準(zhǔn)確度要求較高時(shí)，需考慮液體的可壓縮性。
流量計(jì)選型有關(guān)的流體參數(shù)之六：流速比:流體的流動(dòng)速度(V)和聲音在該流體內(nèi)傳播的速度(c)之比，稱為馬赫數(shù)(M)，M＝．在氣體動(dòng)力學(xué)中，它是劃分氣體流動(dòng)類型的一個(gè)標(biāo)準(zhǔn)，又是判斷氣體壓縮性的一個(gè)尺度。在氣(汽)體中，壓力以聲速相對(duì)于氣體傳播．當(dāng)氣(汽)體以流速V流動(dòng)時(shí)，在順流情況下，壓力向下游傳播的速度是c+V；在逆流情況下，壓力向上游傳播的速度是c－V，因此，當(dāng)V＞c時(shí)，下游壓力的改變不會(huì)向上游傳播。音速噴嘴就是利用這一原理達(dá)到恒定酌臨界流量的。當(dāng)馬赫數(shù)M＞l時(shí)，稱為超音速流動(dòng)；M＜1時(shí)，稱為亞音速流動(dòng)．在超音速和亞音速流功情況下，氣(汽)體表觀的特性有本質(zhì)的區(qū)別。流體的壓縮性是指機(jī)體在流場(chǎng)中相對(duì)密度的變化。實(shí)驗(yàn)證明，隨著氣(汽)體流速增加，氣(汽)流中的壓力梯度也增加，則流體的密度就不能視為常數(shù)。因此，馬赫數(shù)就可用作衡量氣體壓縮性的標(biāo)準(zhǔn)。流體在流場(chǎng)中相對(duì)密度的變化( ／ 。)和馬赫數(shù)是什么關(guān)系？氣體在流場(chǎng)中密度的變化是馬赫數(shù)的函數(shù)，并和氣體的性質(zhì)有關(guān)．對(duì)于同一氣體，馬赫數(shù)越大，密度變化也就越大。例如，工業(yè)上常用的過(guò)熱蒸汽的／ 0和M的關(guān)系如表1—7所示。由表1—7可知，隨著馬赫數(shù)的增加，也即隨著流速的增加，氣體的密度將減小。在工業(yè)測(cè)量中，若馬赫數(shù)不大，則可利用式(I—15)計(jì)算得 ／ 0，若在允許的誤差范圍內(nèi)的變化可忽略，則可根據(jù)具體情況把可壓縮流體視為不可壓縮流體處理。在不同的氣體中音速各不相同。在0℃的空氣中音速為332m／s；在二氧化碳?xì)怏w中，為262m／s；在同一氣體中，音速隨溫度的升高而增加。應(yīng)根據(jù)介質(zhì)的性質(zhì)以及工作狀態(tài)下的溫度由式(1—16)計(jì)算聲速。常見(jiàn)氣體的物理性質(zhì)見(jiàn)表1—8所列。
流量計(jì)選型有關(guān)的流體參數(shù)之七：雷諾數(shù):測(cè)量管內(nèi)流體流量時(shí)，往往必須了解其流動(dòng)狀態(tài)、流速分布等。雷諾數(shù)就是表征流體流動(dòng)特性的一個(gè)重要參數(shù)．流體流動(dòng)時(shí)的慣性力Fs和粘性力(內(nèi)摩擦力)Fm之比稱為雷諾數(shù)。用符號(hào)Re表示。Re是一個(gè)無(wú)因次量。用方形管傳輸流體，管道定型尺寸取當(dāng)量直徑(Dd)。當(dāng)量直徑等于水力半徑的四倍。對(duì)于任意截面形狀的管道，其水力半徑等于管道截面積與周長(zhǎng)之比．所以長(zhǎng)和寬分別為A和B的矩形管道，其當(dāng)量直徑對(duì)于任意截面形狀管道的當(dāng)量直徑，都可按截面積的四倍和截面周長(zhǎng)之比計(jì)算。雷諾數(shù)小，意味著流體流動(dòng)時(shí)各質(zhì)點(diǎn)問(wèn)的粘性力占主要地位，流體各質(zhì)點(diǎn)平行于管路內(nèi)壁有規(guī)則地流動(dòng)，呈層流流動(dòng)狀態(tài)。雷諾數(shù)大，意味著慣性力占主要地位，流體呈紊流流動(dòng)狀態(tài)，一般管道雷諾數(shù)ReD＜2000為層流狀態(tài)，ReD＞4000為紊流狀態(tài)，ReD＝2000――4000為過(guò)渡狀態(tài)。在不同的流動(dòng)狀態(tài)下，流體的運(yùn)動(dòng)規(guī)律．流速的分布等都是不同的，因而管道內(nèi)流體的平均流速；與zui大流速Vmax的比值也是不同的。因此雷諾數(shù)的大小決定了粘性流體的流動(dòng)特性。圖1—l表示光滑管道的雷諾數(shù)ReD與／Vmax的關(guān)系。試驗(yàn)表明，外部條件幾何相似時(shí)(幾何相似的管子，流體繞過(guò)幾何相似的物體等)，若它們的雷諾數(shù)相等，則流體流動(dòng)狀態(tài)也是幾何相似的(流體動(dòng)力學(xué)相似)。這一相似規(guī)律正是流量測(cè)量節(jié)流裝置標(biāo)準(zhǔn)化的基礎(chǔ)?？梢?jiàn)，雷諾數(shù)確切地反映了流體的流動(dòng)特性，是流量測(cè)量中常用的參數(shù)．在使用雷諾數(shù)時(shí)，應(yīng)注意其對(duì)應(yīng)的定型尺寸。一般在給出的雷諾數(shù)Re的右下角注以角碼，表明對(duì)應(yīng)的定型尺寸http://bssjlr2.com/hdyb-Products-5536089/
